The q-Deformed Hamiltonian, Lagrangian, Entropy and Fisher Information

#ResearchHighlight

🛎 The q-Deformed Hamiltonian, Lagrangian, Entropy and Fisher Information

📌 Authors: Worachat Bukaew (IF, Naresuan Univ., Thailand) and Sikarin Yoo-Kong (IF, Naresuan Univ., Thailand)

📌 āļ„āļ§āļēāļĄāļŠāļģāļ„āļąāļāđāļĨāļ°āļ—āļĩāđˆāļĄāļē

āđ€āļ­āļ™āđ‚āļ—āļĢāļ›āļĩāļ™āļąāđ‰āļ™āđ€āļ›āđ‡āļ™āļ›āļĢāļīāļĄāļēāļ“āļžāļ·āđ‰āļ™āļāļēāļ™āļ—āļĩāđˆāļŠāļģāļ„āļąāļāļ­āļąāļ™āļŦāļ™āļķāđˆāļ‡āđƒāļ™āļŸāļīāļŠāļīāļāļŠāđŒāļ‹āļķāđˆāļ‡āļˆāļļāļ”āđ€āļĢāļīāđˆāļĄāļ•āđ‰āļ™āļāļģāđ€āļ™āļīāļ”āļĄāļēāļˆāļēāļāļ­āļļāļ“āļŦāļžāļĨāļĻāļēāļŠāļ•āļĢāđŒāļˆāļēāļāļ™āļąāđ‰āļ™āđāļ™āļ§āļ„āļīāļ”āđ„āļ”āđ‰āļ‚āļĒāļēāļĒāđ„āļ›āļĒāļąāļ‡āļāļĨāļĻāļēāļŠāļ•āļĢāđŒāđ€āļŠāļīāļ‡āļŠāļ–āļīāļ•āļīāđāļšāļšāļ„āļĨāļēāļŠāļŠāļīāļ„ āļ›āļĢāļīāļĄāļēāļ“āđ€āļ­āļ™āđ‚āļ—āļĢāļ›āļĩāļ—āļĩāđˆāļĢāļđāđ‰āļˆāļąāļāļāļąāļ™āļ”āļĩāđƒāļ™āļŸāļīāļŠāļīāļāļŠāđŒāļ„āļ·āļ­ āļāļīāđŠāļš-āļšāđ‡āļ­āļĨāļ—āļ‹āđŒāļĄāļąāļ™āđ€āļ­āļ™āđ‚āļ—āļĢāļ›āļĩ āļ™āļ­āļāļˆāļēāļāļ™āļąāļąāđ‰āļ™āđāļĨāđ‰āļ§āļ›āļĢāļīāļĄāļēāļ“āđ€āļ­āļ™āđ‚āļ—āļĢāļ›āļĩāļĒāļąāļ‡āđ„āļ›āļĄāļĩāļšāļ—āļšāļēāļ—āļŠāļģāļ„āļąāļāđƒāļ™āļ—āļĪāļĐāļŽāļĩāļāļēāļĢāļŠāļ·āđˆāļ­āļŠāļēāļĢāļ‹āļķāđˆāļ‡āļĢāļđāđ‰āļˆāļąāļāļāļąāļ™āđƒāļ™āļŠāļ·āđˆāļ­ āđāļŠāļ™āļ™āļ­āļ™āđ€āļ­āļ™āđ‚āļ—āļĢāļ›āļĩ āđāļ™āđˆāļ™āļ­āļ™āļ§āđˆāļēāđ„āļĄāđˆāļ§āđˆāļēāļˆāļ°āđ€āļ›āđ‡āļ™ āļāļīāđŠāļš-āļšāđ‡āļ­āļĨāļ—āļ‹āđŒāļĄāļąāļ™ āļŦāļĢāļ·āļ­ āđāļŠāļ™āļ™āļ­āļ™āđ€āļ­āļ™āđ‚āļ—āļĢāļ›āļĩ āļ™āļąāđ‰āļ™āļ­āļĒāļđāđˆāđƒāļ™āļĢāļđāļ›āļ‚āļ­āļ‡āļāļēāļĢāļŦāļēāļ„āđˆāļēāđ€āļ‰āļĨāļ·āđˆāļĒāđ€āļŠāļīāļ‡āđ€āļŠāđ‰āļ™āļ‚āļ­āļ‡āļ›āļĢāļīāļĄāļēāļ“āļ—āļĩāđˆāđāļŠāļ™āļ™āļ­āļ™āđ€āļĢāļĩāļĒāļāļ§āđˆāļē āđ€āļ‹āļ­āļĢāđŒāđ„āļžāļĢāļŠāđŒāļ‹āļąāļĨ(āļ„āļ§āļēāļĄāļ›āļĢāļ°āļŦāļĨāļēāļ”āđƒāļˆ āļŦāļĢāļ·āļ­ āļ­āļīāļ™āļŸāļ­āļĢāđŒāđ€āļĄāļŠāļąāļ™) āđ€āļĢāļ™āļĒāļĩāđ€āļĢāļīāđˆāļĄāļ•āļąāđ‰āļ‡āļ„āļģāļ–āļēāļĄāļ§āđˆāļē āļˆāļ°āļĄāļĩāļĢāļđāļ›āļ‚āļ­āļ‡āđ€āļ­āļ™āđ‚āļ—āļĢāļ›āļĩāđƒāļ™āļĢāļđāļ›āđāļšāļšāļ­āļ·āđˆāļ™āļĄāļąāđ‰āļĒāđ‚āļ”āļĒāļ—āļĩāđˆāļĒāļąāļ‡āļĄāļĩāļŠāļĄāļšāļąāļ•āļīāļžāļ·āđ‰āļ™āļāļēāļ™āļ—āļēāļ‡āļ„āļ“āļīāļ•āļĻāļēāļŠāļ•āļĢāđŒāđ€āļŦāļĄāļ·āļ­āļ™āđ€āļ”āļīāļĄ āđāļĨāļ°āđ€āļ‚āļēāļāđ‡āļžāļšāļ§āđˆāļēāļĄāļĩāđāļ•āđˆāđ€āļĢāļ™āļĒāļĩāđ€āļ­āļ™āđ‚āļ—āļĢāļ›āļĩāļ™āļąāđ‰āļ™āļĄāļēāļžāļĢāđ‰āļ­āļĄāļāļąāļšāļžāļēāļĢāļēāļĄāļīāđ€āļ•āļ­āļĢāđŒ 1 āļ•āļąāļ§ āđ‚āļ”āļĒāļ—āļĩāđˆāļŦāļēāļāļžāļīāļˆāļēāļĢāļ“āļēāļĨāļīāļĄāļīāļ•āļŠāļģāļŦāļĢāļąāļšāļžāļēāļĢāļēāļĄāļīāđ€āļ•āļ­āļĢāđŒāļ™āļĩāđ‰ āđāļŠāļ™āļ™āļ­āļ™-āļāļīāđŠāļš-āļšāđ‡āļ­āļĨāļ—āļ‹āđŒāļĄāļąāļ™āđ€āļ­āļ™āđ‚āļ—āļĢāļ›āļĩ āļ™āļ­āļāļˆāļēāļāļ™āļąāđ‰āļ™āđāļĨāđ‰āļ§āļ‹āļēāļĨāļĨāļīāļŠāđ„āļ”āđ‰āļ™āļģāđ€āļŠāļ™āļ­āđ€āļ­āļ™āđ‚āļ—āļĢāļ›āļĩāļĢāļđāļ›āđāļšāļšāđƒāļŦāļĄāđˆāļŠāļģāļŦāļĢāļąāļšāļĢāļ°āļšāļšāļ—āļĩāđˆāļĄāļĩāļ„āļ­āļĨāļĨāļĩāđ€āļĢāļŠāļąāļ™āļāļąāļ™āļ āļēāļĒāđƒāļ™āđāļĨāļ°āļ›āļĢāļ°āđ€āļ”āđ‡āļ™āļ—āļĩāđˆāļ™āđˆāļēāļŠāļ™āđƒāļˆāļ„āļ·āļ­ āļ‹āļēāļĨāļĨāļīāļŠāđ€āļ­āļ™āđ‚āļ—āļĢāļ›āļĩāļ™āļĩāđ‰āļĄāļēāļžāļĢāđ‰āļ­āļĄāļāļąāļšāļžāļēāļĢāļēāļĄāļīāđ€āļ•āļ­āļĢāđŒāđ€āļŦāļĄāļ·āļ­āļ™āļāļąāļ™ āđāļĨāļ°āļ—āļĩāđˆāļ™āđˆāļēāļŠāļ™āđƒāļˆāđ„āļ›āļāļ§āđˆāļēāļ™āļąāđ‰āļ™āļ„āļ·āļ­ āļ‹āļēāļĨāļĨāļīāļŠāđ€āļ­āļ™āđ‚āļ—āļĢāļ›āļĩāļ™āļąāđ‰āļ™āļĄāļĩāđ‚āļ„āļĢāļ‡āļŠāļĢāđ‰āļēāļ‡āđ€āļāļĩāđˆāļĒāļ§āļ‚āđ‰āļ­āļ‡āđ‚āļ”āļĒāļ•āļĢāļ‡āļāļąāļšāļ—āļĪāļĐāļŽāļĩāļ„āļ“āļīāļ•āļĻāļēāļŠāļ•āļĢāđŒāļ—āļĩāđˆāđ€āļĢāļĩāļĒāļāļ§āđˆāļē āđāļŸāļĨāļāļŠāļąāļ™āļ™āļąāļĨāđāļ„āļĨāļ„āļđāļĨāļąāļŠāļŦāļĢāļ·āļ­āļĒāđˆāļ­āļĒāļĨāļ‡āļĄāļēāđƒāļ™āļšāļĢāļīāļšāļ— q-āļ”āļĩāļŸāļ­āļĢāđŒāđ€āļĄāļŠāļąāļ™āļŠāļģāļŦāļĢāļąāļšāļ­āļ™āļļāļžāļąāļ™āļ˜āđŒāđāļĨāļ°āļ›āļĢāļīāļžāļąāļ™āļ˜āđŒāļ­āļĩāļāļ—āļąāđ‰āļ‡āļŸāļąāļ‡āļāđŒāļŠāļąāļ™āļ—āļēāļ‡āļ„āļ“āļīāļ•āļĻāļēāļŠāļ•āļĢāđŒāļ­āļ·āđˆāļ™āđ† āđ€āļŠāđˆāļ™ āļŸāļąāļ‡āļāđŒāļŠāļąāļ™āđ€āļ­āđ‡āļāđ‚āļ›āđ€āļ™āļ™āđ€āļŠāļĩāļĒāļĨ āđ€āļ›āđ‡āļ™āļ•āđ‰āļ™ āđāļĨāļ°āļ āļēāļĒāđƒāļ•āđ‰āļāļēāļĢāļžāļīāļˆāļēāļĢāļ“āļēāļĨāļīāļĄāļīāļ•āļ—āļĩāđˆāđ€āļŦāļĄāļēāļ°āļŠāļĄāļ‚āļ­āļ‡āļžāļēāļĢāļēāļĄāļīāđ€āļ•āļ­āļĢāđŒ q āđ€āļĢāļēāļˆāļ°āđ„āļ”āđ‰āļĢāļđāļ›āđāļšāļšāļĄāļēāļ•āļĢāļāļēāļ™āļ‚āļ­āļ‡āļ—āļļāļāļ­āļĒāđˆāļēāļ‡āļāļĨāļąāļšāļĄāļē

āļŠāļģāļŦāļĢāļąāļšāđƒāļ™āđāļ‡āđˆāļ‚āļ­āļ‡āļāļĨāļĻāļēāļŠāļ•āļĢāđŒāļĨāļēāļāļĢāļ­āļ‡āļˆāđŒāđāļĨāļ°āļŪāļēāļĄāļīāļĨāļ•āļąāļ™āļ™āļąāđ‰āļ™āđ„āļ”āđ‰āļĄāļĩāļāļēāļĢāļ„āđ‰āļ™āļžāļšāļĢāļđāļ›āđāļšāļšāļāļēāļĢāđ€āļ‚āļĩāļĒāļ™āļĨāļēāļāļĢāļēāļ‡āđ€āļˆāļĩāļĒāļ™āđāļšāļšāđƒāļŦāļĄāđˆāļŠāļģāļŦāļĢāļąāļšāļŦāļĢāļąāļšāļāļĢāļ“āļĩāļĢāļ°āļšāļšāļ—āļĩāļĩāđˆāļĄāļĩ 1 āļ•āļąāļ§āđāļ›āļĢāđ€āļĢāļĩāļĒāļāļ§āđˆāļē āļĨāļēāļāļĢāļēāļ‡āđ€āļˆāļĩāļĒāļ™āļœāļĨāļ„āļđāļ“āļ‹āļķāđˆāļ‡āļĄāļēāļžāļĢāđ‰āļ­āļĄāļāļąāļšāļžāļēāļĢāļēāļĄāļīāđ€āļ•āļ­āļĢāđŒ āđāļĨāļ°āļ āļēāļĒāđƒāļ•āđ‰āļāļēāļĢāļžāļīāļˆāļēāļĢāļ“āļēāļĨāļīāļĄāļīāļ•āļ—āļĩāđˆāđ€āļŦāļĄāļēāļ°āļŠāļĄāļ‚āļ­āļ‡āļžāļēāļĢāļēāļĄāļīāđ€āļ•āļ­āļĢāđŒāļˆāļ°āđƒāļŦāđ‰āļĨāļēāļāļĢāļēāļ‡āđ€āļˆāļĩāļĒāļ™āļĢāļđāļ›āđāļšāļšāļĄāļēāļ•āļĢāļāļēāļ™ āđāļ™āđˆāļ™āļ­āļ™āļ§āđˆāļēāđ€āļĢāļēāļŠāļēāļĄāļēāļĢāļ–āļ—āļģāļāļēāļĢāļŦāļēāļŪāļēāļĄāļīāļĨāđ‚āļ•āđ€āļ™āļĩāļĒāļ™āļ—āļĩāđˆāļŠāļ­āļ”āļ„āļĨāđ‰āļ­āļ‡āļāļąāļšāļĨāļēāļāļĢāļēāļ‡āđ€āļˆāļĩāļĒāļ™āļœāļĨāļ„āļđāļ“āđ„āļ”āđ‰ āļŠāļīāđˆāļ‡āļ‚āđ‰āļ­āļŠāļąāļ‡āđ€āļāļ•āļ—āļĩāđˆāļ™āđˆāļēāļŠāļ™āđƒāļˆāļ‹āļķāđˆāļ‡āđ„āļ”āđ‰āļŠāļĩāđ‰āđ„āļ§āđ‰āđƒāļ™āļ‡āļēāļ™āļŠāļīāđ‰āļ™āļ™āļĩāđ‰āļ„āļ·āļ­ āđ€āļĢāļēāļŠāļēāļĄāļēāļĢāļ–āđ€āļ‚āļĩāļĒāļ™āļŪāļēāļĄāļīāļĨāđ‚āļ•āđ€āļ™āļĩāļĒāļ™āļœāļĨāļ„āļđāļ“āļ™āļĩāđ‰āđƒāļŦāđ‰āļ­āļĒāļđāđˆāđƒāļ™āļĢāļđāļ›āđāļšāļšāđ€āļ”āļĩāļĒāļ§āļāļąāļ™āđāļšāļšāļ‹āļ­āļĨāļĨāļīāļŠāđ€āļ­āļ™āđ‚āļ—āļĢāļ›āļĩ(āđāļ•āđˆāđ„āļĄāđˆāđ„āļ”āđ‰āļšāļ­āļāļ§āđˆāļēāļ›āļĢāļīāļĄāļēāļ“āļ—āļąāđ‰āļ‡ 2 āļ™āļąāđ‰āļ™āļŠāļąāļĄāļžāļąāļ™āļ˜āđŒāļāļąāļ™)

āļ™āļ­āļāļˆāļēāļāļ›āļĢāļīāļĄāļēāļ“āđ€āļ­āļ™āđ‚āļ—āļĢāļ›āļĩāļ—āļĩāđˆāđƒāļŠāđˆāđƒāļ™āļāļēāļĢāļ§āļąāļ”āļ›āļĢāļīāļĄāļēāļ“āļ­āļīāļ™āļŸāļ­āļĢāđŒāđ€āļĄāļŠāļąāļ™āļ‚āļ­āļ‡āļĢāļ°āļšāļšāđāļĨāđ‰āļ§āđ€āļĢāļēāļĒāļąāļ‡āļĄāļĩāļ›āļĢāļīāļĄāļēāļ“āļ—āļĩāđˆāđ€āļĢāļĩāļĒāļāļ§āđˆāļē āļŸāļīāļŠāđ€āļŠāļ­āļĢāđŒāļ­āļīāļ™āļŸāļ­āļĢāđŒāđ€āļĄāļŠāļąāļ™ āļ‹āļķāđˆāļ‡āļĄāļ­āļ‡āđ„āļ”āđ‰āļ§āđˆāļēāļŦāļēāļāļ›āļĢāļīāļĄāļēāļ“āđ€āļ­āļ™āđ‚āļ—āļĢāļ›āļĩāļ™āļąāđ‰āļ™āļ­āļ˜āļīāļšāļēāļĒāļāļēāļĢāļ§āļīāļ§āļąāļ’āļ™āđŒāļ‚āļ­āļ‡āļĢāļ°āļšāļšāđ€āļŠāļīāļ‡āļŠāļ–āļīāļ•āļī āļŸāļīāļŠāđ€āļŠāļ­āļĢāđŒāļ™āļąāđ‰āļ™āļĄāļĩāđ€āļ­āļēāđ„āļ§āđ‰āļ”āļđāđ‚āļ„āļĢāļ‡āļŠāļĢāđ‰āļēāļ‡āļ āļēāļĒāđƒāļ™āļ‚āļ­āļ‡āļĢāļ°āļšāļš āļ”āļąāļ‡āļ™āļąāđ‰āļ™āļāļēāļĢāļ—āļĩāđˆāđ€āļĢāļēāļĢāļđāđ‰āļ—āļąāđ‰āļ‡ 2 āļ›āļĢāļīāļĄāļēāļ“āļŠāļģāļŦāļĢāļąāļšāļĢāļ°āļšāļšāđƒāļ”āđ†āļˆāļ°āļ—āļģāđƒāļŦāđ‰āđ€āļĢāļēāļŠāļēāļĄāļēāļĢāļ–āļĻāļķāļāļĐāļēāļĢāļ°āļšāļšāđ„āļ”āđ‰āļ­āļĒāđˆāļēāļ‡āļŠāļĄāļšāļđāļĢāļ“āđŒāđāļšāļšāļĄāļēāļāļ‚āļķāđ‰āļ™ āļ—āļąāđ‰āļ‡āļ™āļĩāđ‰āļĄāļĩāļŦāļĨāļēāļĒāļ„āļ™āļžāļĒāļēāļĒāļēāļĄāļŠāļĢāđ‰āļēāļ‡āļŸāļīāļŠāđ€āļŠāļ­āļĢāđŒāļ­āļīāļ™āļŸāļ­āļĢāđŒāđ€āļĄāļŠāļąāļ™āļ—āļĩāđˆāļĄāļĩāļžāļēāļĢāļēāļĄāļīāđ€āļ•āļ­āļĢāđŒāļŦāļĨāļēāļāļŦāļĨāļēāļĒāļĢāļđāļ›āđāļšāļšāļ‚āļķāđ‰āļ™āļ­āļĒāļđāđˆāļāļąāļšāļ§āļąāļ–āļ•āļļāļāļēāļĢāļ™āļģāđ„āļ›āđƒāļŠāđ‰āđ€āļŠāļīāļ‡āļŠāļ–āļīāļ•āļī(āļ•āļĢāļ‡āļ™āļĩāđ‰āđ€āļ—āļĩāļĒāļšāļāļąāļšāļāļēāļĢāļ—āļĩāđˆāđ€āļĢāļēāļĄāļĩāđ€āļĢāļ™āļĒāļĩāđ€āļ­āļ™āđ‚āļ—āļĢāļ›āļĩāļŦāļĢāļ·āļ­āļ‹āļ­āļĨāļĨāļīāļŠāđ€āļ­āļ™āđ‚āļ—āļĢāļ›āļĩ) āđƒāļ™āļāļēāļĢāļĻāļĩāļāļĐāļēāļ‚āļ­āļ‡āđ€āļĢāļēāļ™āļĩāđ‰āļ™āļąāđ‰āļ™āđ€āļĢāļēāļŠāļĢāđ‰āļēāļ‡āļŸāļīāļŠāđ€āļŠāļ­āļĢāđŒāļ­āļīāļ™āļŸāļ­āļĢāđŒāđ€āļĄāļŠāļąāļ™āļŠāļģāļŦāļĢāļąāļšāļāļĢāļ“āļĩāļ•āļąāļ§āđāļ›āļĢāļŠāļļāđˆāļĄ 1 āļ•āļąāļ§āđāļĨāļ°āļ•āļąāļ§āđāļ›āļĢāļ—āļĩāđˆāļ•āđ‰āļ­āļ‡āļāļēāļĢāļ›āļĢāļ°āļĄāļēāļ“ 1 āļ•āļąāļ§āļˆāļēāļāļāļēāļĢāļ­āļēāļĻāļąāļĒāļĄāļļāļĄāļĄāļ­āļ‡āļ„āļ§āļēāļĄāđ€āļŠāļ·āđˆāļ­āļĄāđ‚āļĒāļ‡āļĢāļ°āļŦāļ§āđˆāļēāļ‡āļŸāļīāļŠāđ€āļŠāļ­āļĢāđŒāļ­āļīāļ™āļŸāļ­āļĢāđŒāđ€āļĄāļŠāļąāļ™āļāļąāļšāđāļ­āļ„āļŠāļąāļ™āļŸāļąāļ‡āļāđŒāļŠāļąāļ™āļ™āļąāļĨāđāļĨāļ°āļĨāļēāļāļĢāļēāļ‡āđ€āļˆāļĩāļĒāļ™āļœāļĨāļ„āļđāļ“ āđāļ™āđˆāļ™āļ­āļ™āļ§āđˆāļēāļŸāļīāļŠāđ€āļŠāļ­āļĢāđŒāļ­āļīāļ™āļŸāļ­āļĢāđŒāđ€āļĄāļŠāļąāļ™āļ—āļĩāđˆāđ„āļ”āđ‰āļ­āļ­āļāļĄāļēāļ™āļąāđ‰āļ™āļˆāļ°āļĄāļĩāļžāļēāļĢāļēāļĄāļīāđ€āļ•āļ­āļĢāđŒ 1 āļ•āļąāļ§āđāļĨāļ°āđ€āļĄāļ·āđˆāļ­āļ—āļģāļāļēāļĢāļžāļīāļˆāļēāļĢāļ“āļēāļĨāļīāļĄāļīāļ•āļ—āļĩāđˆāđ€āļŦāļĄāļēāļ°āļŠāļĄāļˆāļ°āđ„āļ”āđ‰āļŸāļīāļŠāđ€āļŠāļ­āļĢāđŒāļ­āļīāļ™āļŸāļ­āļĢāđŒāđ€āļĄāļŠāļąāļ™āļĄāļēāļ•āļĢāļāļēāļ™āļāļĨāļąāļšāļĄāļē āļ›āļĢāļ°āđ€āļ”āđ‡āļ™āļ—āļĩāđˆāļ™āđˆāļēāļŠāļ™āđƒāļˆāļ„āļ·āļ­ āļŦāļēāļāđ€āļĢāļēāļ—āļģāļāļēāļĢāļāļĢāļ°āļˆāļēāļĒāļ­āļ™āļļāļāļĢāļĄāļ‚āļ­āļ‡āļŸāļīāļŠāđ€āļŠāļ­āļĢāđŒāđ€āļ—āļĩāļĒāļšāļāļąāļšāļžāļēāļĢāļēāļĄāļīāđ€āļ•āļ­āļĢāđŒāđ€āļĢāļēāļˆāļ°āđ„āļ”āđ‰āļŠāļļāļ”āļ‚āļ­āļ‡āļŸāļīāļŠāđ€āļŠāļ­āļĢāđŒāļ­āļīāļ™āļŸāļ­āļĢāđŒāđ€āļĄāļŠāļąāļ™(āļŦāļĢāļ·āļ­āđ€āļĢāļĩāļĒāļāļ§āđˆāļē āđ„āļŪāļ­āļ°āļĢāļēāļ„āļĩ) āđ‚āļ”āļĒāļĄāļĩāļŸāļīāļŠāđ€āļŠāļ­āļĢāđŒāļ­āļīāļ™āļŸāļ­āļĢāđŒāđ€āļĄāļŠāļąāļ™āļĄāļēāļ•āļĢāļāļēāļ™āđ€āļ›āđ‡āļ™āļ•āļąāļ§āđāļĢāļāđƒāļ™āđ„āļŪāļ­āļ°āļĢāļēāļ„āļĩ āļ„āļ§āļēāļĄāļ™āđˆāļēāļŠāļ™āđƒāļˆāđ€āļŠāļīāļ‡āļĢāļđāļ›āļ„āļ“āļīāļ•āļĻāļēāļŠāļ•āļĢāđŒāļ„āļ·āļ­ āļŸāļīāļŠāđ€āļŠāļ­āļĢāđŒāļ­āļīāļ™āļŸāļ­āļĢāđŒāđ€āļĄāļŠāļąāļ™āđƒāļŦāļĄāđˆāļ™āļĩāđ‰āļŠāļēāļĄāļēāļĢāļ–āđ€āļ‚āļĩāļĒāļ™āđ„āļ”āđ‰āđ€āļŦāļĄāļ·āļ­āļ™āļāļąāļ™āļāļąāļšāļ‹āļ­āļĨāļĨāļīāļŠāđ€āļ­āļ™āđ‚āļ—āļĢāļ›āļĩāđāļĨāļ°āđāļ™āđˆāļ™āļ­āļ™āļ§āđˆāļēāļŠāļĄāļšāļąāļ•āļīāļ‚āļ­āļ‡āļāļēāļĢāļšāļ§āļāļĒāļ­āļĄāđ„āļĄāđˆāđ€āļ›āđ‡āļ™āļˆāļĢāļīāļ‡āļ•āļēāļĄāđ„āļ›āļ”āđ‰āļ§āļĒ āļ­āļĒāđˆāļēāļ‡āđ„āļĢāļāđ‡āļ”āļĩāđƒāļ™āđāļ‡āđˆāļ‚āļ­āļ‡āļāļēāļĢāļ™āļģāđ„āļ›āļ›āļĢāļ°āļĒāļļāļāļ•āđŒāđƒāļŠāđˆāļ™āļąāđ‰āļ™āļĒāļąāļ‡āļ„āļ‡āđ€āļ›āđ‡āļ™āļ›āļąāļāļŦāļēāļ›āļĨāļēāļĒāđ€āļ›āļīāļ”

📌 āļœāļĨāļŠāļąāļĄāļĪāļ—āļ˜āļīāđŒāļŠāļģāļ„āļąāļ

– āļ™āļģāđ€āļŠāļ™āļ­āđāļ™āļ§āļ—āļēāļ‡āļāļēāļĢāļŠāļĢāđ‰āļēāļ‡āļĨāļēāļāļĢāļēāļ‡āđ€āļˆāļĩāļĒāļ™āđāļĨāļ°āļŪāļēāļĄāļīāļĨāđ‚āļ•āđ€āļ™āļĩāļĒāļ™āđāļšāļšāđƒāļŦāļĄāđˆāļ—āļĩāđˆāļĄāļĩāļžāļēāļĢāļēāļĄāļīāđ€āļ•āļ­āļĢāđŒāļŦāļĨāļēāļĒāļ•āļąāļ§āļœāđˆāļēāļ™āđāļ™āļ§āļ„āļīāļ”āļ‚āļ­āļ‡āļāļēāļĢāđāļāđ‰āļ›āļąāļāļŦāļēāļĒāđ‰āļ­āļ™āļāļĨāļąāļšāļ‚āļ­āļ‡āđāļ„āļĨāļ„āļđāļĨāļąāļŠāļ‚āļ­āļ‡āļāļēāļĢāđāļ›āļĢāļœāļąāļ™
– āļŠāļĢāļļāļ›āļ āļēāļžāļĢāļ§āļĄāđāļ™āļ§āļ„āļīāļ”āļ‚āļ­āļ‡āđ€āļ­āļ™āđ‚āļ—āļĢāļ›āļĩāļ—āļĩāđˆāļĄāļĩāļ­āļĒāļđāđˆāļŦāļĨāļēāļāļŦāļĨāļēāļĒ
– āļŠāļĢāđ‰āļēāļ‡āļŸāļīāļŠāđ€āļŠāļ­āļĢāđŒāļ­āļīāļ™āļŸāļ­āļĢāđŒāđ€āļĄāļŠāļąāļ™āļŠāļģāļŦāļĢāļąāļšāļāļĢāļ“āļĩ 1 āļžāļēāļĢāļēāļĄāļīāđ€āļ•āļ­āļĢāđŒāļ‚āļ­āļ‡āļĢāļ°āļšāļšāļ—āļĩāđˆāļĄāļĩāļ•āļąāļ§ 1 āļ•āļąāļ§āđāļ›āļĢāļŠāļļāđˆāļĄāđāļĨāļ° 1 āļ•āļąāļ§āđāļ›āļĢāļ„āļēāļ”āļ„āļ°āđ€āļ™ āļ­āļĩāļāļ—āļąāđ‰āļ‡āļĒāļąāļ‡āļŠāļĩāđ‰āļ›āļĢāļ°āđ€āļ”āđ‡āļ™āđ‚āļ„āļĢāļ‡āļŠāļĢāđ‰āļēāļ‡āđāļĨāļ°āļŠāļĄāļšāļąāļ•āļīāļ—āļēāļ‡āļ„āļ“āļīāļ•āļĻāļēāļŠāļ•āļĢāđŒāļ—āļĩāđˆāļ­āļēāļˆāļĄāļĩāļ„āļ§āļēāļĄāđ€āļŠāļ·āđˆāļ­āļĄāđ‚āļĒāļ‡āđ„āļ›āļĒāļąāļ‡āļ‹āļ­āļĨāļĨāļīāļŠāđ€āļ­āļ™āđ‚āļ—āļĢāļ›āļĩ

📌 Motivation and background

Entropy is one of the fundamental quantities in physics and its originality can be tracked back to thermodynamics and later the idea was extended to the classical statistical mechanics. In this context, the entropy is named as the Gibbs-Boltzmann entropy. In the communication context, the entropy also plays an important role and is known as the Shannon entropy. The Shannon entropy can be viewed as a linear average of the surprisal (information). Later, Renyi gives an alternative form of the entropy which is not in the form of the linear average of the surprisal. The point is that Renyi entropy comes with a parameter and with an appropriate limit on the parameter, the Shannon entropy is recovered. Furthermore, the Renyi entropy follows the same mathematical properties with the Gibbs-Boltzmann entropy, e.g. additive property. Another entropy, called the Tsallis entropy, was constructed to explain the system with internal correlations. An interesting point is that the Tsallis entropy possesses a mathematical structure known as the fractional calculus, or more precise, the q-deformation for differentiation and integration. Of course, under the appropriate limit, the Gibbs-Boltzmann entropy is recovered.

In the Lagrangian and Hamiltonian mechanics perspective, an alternative form, known as the multiplicative form, of the Lagrangian and Hamiltonian for the case of 1 variable were constructed. These Lagrangian and Hamiltonian come with a parameter and under the appropriate limit, the standard Lagrangian and Hamiltonian are recovered.

Apart from the entropy for quantifying the information, the Fisher information is another quantity that can be used, but with different aspect. In literature, there exist many extended Fisher information with one or many parameters. In this work, we construct another extended form of the Fisher information through the connection between the Fisher information and action functional together with the multiplicative form of the Lagrangian. Of course, this new Fisher information comes with a parameter and under appropriate limit, the standard Fisher information is recovered. Moreover, if one consider the infinite series with respect to the parameter, the Fisher information hierarchy is obtained. The standard Fisher information is the first one in the hierarchy. An interesting feature is that this new Fisher information can be mathematically expressed in the same form with the Tsallis entropy. However, the application of this new Fisher information is an open problem.

📌 Key results

– Given a construction of new types of Lagrangian and Hamiltonian with multi-parameters through the inverse problem of the calculus of variation.
– Given an overview of various entropies in literature.
– Give a new type of Fisher information called a one-parameter Fisher information for a system with one random variable and one estimated parameter. Furthermore, the mathematical structure and properties, which could be possibly connected to the Tsallis entropy, of this new Fisher information are noted.

📌 Journal :
https://link.springer.com/chapter/10.1007/978-981-19-0668-8_18

#IFTHEP #IFNU #PhysicsNaresuan